将使用一个基本的偶极子和环形天线和分析波阻抗行为的每个散热器在空间中的单一频率。天线周围的空间区域有多种定义。最简洁的描述是使用2区域或3区域模型。双区模型的一个变体使用近场和远场来确定占主导地位的特定场机制。三区模型将近场分解为一个过渡区，其中弱辐射机制起作用。用于描述这些区域的其他术语包括：准静态场、反应场、无辐射场、菲涅耳区、感应区等[1]。将这些区域固定在数学上提出了进一步的挑战，正如在不同来源的各种定义中所观察到的那样[1]。了解天线周围的区域对于天线工程师和电磁兼容性（EMC）工程师来说都是至关重要的。天线工程师可能需要进行近场测量，然后计算远场方向图。对于EMC工程师来说，要设计具有特定阻抗的屏蔽以防止干扰，需要了解波阻抗。

在天线工具箱中创建和分析天线阵列™, 重点介绍了波束扫描、旁瓣电平、互耦、单元模式和光栅波瓣等概念。分析是在一个由半波长偶极子组成的9元线性阵列上进行的

说明如何使用平面波激励天线。在这种情况下，可以将天线视为接收天线。接收天线可视为散射入射电磁场的任何金属物体。由于散射，电流出现在天线表面。电流反过来产生相应的电场。这会在整个馈线上产生电压差。该电压构成接收信号[1]

读取MSI行星天线文件（.MSI或.PLN）。可以使用msiread函数读取MSI文件，并使用polarpattern函数可视化数据。您还可以使用msiwrite函数将数据写回MSI Planet格式。

从用户数据中可视化辐射模式和向量场。要打印三维字段数据，请使用patternCustom函数。此函数还允许用户对数据进行切片并查看。要仅可视化二维极轴数据，请使用polarpattern函数。polarpattern功能允许您与数据交互以及执行特定于天线的测量。用户还可以使用fieldsCustom函数在空间的某个点绘制向量场。

全激励阵列的远场辐射方向图可以由每个单元的单个嵌入方向图叠加而成。阵列理论中的方向图乘法定理指出，阵列的远场辐射方向图是单个阵元方向图和阵列因子的乘积。在存在相互耦合的情况下，各个元素的模式不相同，因此模式乘法的结果无效。然而，通过计算每个单元的嵌入方向图并使用叠加，我们可以证明在全激励下与阵列方向图的等价性。

分析了不同网格分辨率/尺寸和单一工作频率下单极子的阻抗特性。绘制了单极子的电阻和电抗，并与理论结果进行了比较。建立了阻抗的相对收敛曲线。

分析了中心馈电偶极子天线在不同网格分辨率/尺寸和单一工作频率下的阻抗特性。并与理论结果进行了比较。建立了阻抗的相对收敛曲线。

比较了天线工具箱中分析的单极子阻抗™ 与测量结果一致。在杜克大学的超材料和集成等离子体激元（CMIP）中心制造和测量了相应的天线。单极子的工作频率为2.5ghz。

比较了文献[1]中关于泡沫覆层（ϵr）上的双臂等角螺旋天线的结果≈ 1） ，与用工具箱模型得到的螺旋天线尺寸相同。螺旋天线属于频率无关天线。理论上，当天线变得无限大时，这种天线可能具有无限带宽。实际上，必须建立一个有限的馈电区域，并且必须截断螺旋天线的外部范围。

将文献[1]中关于阿基米德螺旋天线的结果与使用螺旋天线工具箱模型得到的结果进行了比较。双臂阿基米德螺旋天线（r=rɕ）可视为偶极子，其臂被包裹成阿基米德螺旋的形状。这个想法是埃德温·特纳在1954年左右提出的。

研究了文献[2]中设计的螺旋天线的指向性。螺旋天线于1947年问世[1]。从那时起，它们已被广泛应用于某些应用，如移动和卫星通信。螺旋天线通常用于轴向工作模式，当螺旋线的周长与工作波长相当时，会出现这种模式。在这种模式下，螺旋天线沿其轴线具有最大的方向性，并发射圆极化波。

以小单极子的形式在电阻源和电容负载之间设计一个双调谐L形截面匹配网络。L型截面由两个电感器组成。该网络实现了共轭匹配，保证了单频最大功率传输。此示例需要以下产品：

计算并比较了基本半波长偶极子天线阵的发射和接收流形。阵列流形是天线阵列在发射和接收配置中的基本特性。由于互易定理，发射流形和接收流形在理论上是相同的。这个例子验证了这个等式，从而为天线工具箱执行的计算提供了重要的验证™.

全激励阵列的远场辐射方向图可以由每个单元的单个嵌入方向图叠加而成。阵列理论中的方向图乘法定理指出，阵列的远场辐射方向图是单个阵元方向图和阵列因子的乘积。在存在相互耦合的情况下，各个元素的模式不相同，因此模式乘法的结果无效。然而，通过计算每个单元的嵌入方向图并使用叠加，我们可以证明在全激励下与阵列方向图的等价性。

雷达截面基准测试示例。