将使用一个基本的偶极子和环形天线，并在一个单一的频率分析在空间中的每个辐射器的波阻抗的行为。的周围的天线空间中的区域已经以各种不同的方式被定义。最简洁的描述是使用2或3区模型。2区模型的一个变体使用近场和远场的条件，以确定是占主导地位的特定领域的机制。三区模型，分割近场到过渡区，其中一种弱辐射机理在起作用。已用于描述这些区域的其它术语包括，准静态场，反应场，非辐射场，菲涅耳区域，感应区等[1]。钉扎这些区域向下数学呈现进一步的挑战，因为与各种跨不同来源的[1]的定义可用观察到。了解围绕天线的区域是两个天线工程师以及电磁兼容性（EMC）工程师关​​键的。天线工程师可能需要执行近场测量，然后计算的远场模式。到了EMC工程师，了解波阻抗需要设计一个屏蔽与特定阻抗保持干扰了。

创建和分析在天线工具箱™天线阵列，重点在概念，如射束扫描，旁瓣电平，相互耦合，元件的图案，和栅瓣。这些分析是半波长偶极子的9-元件线性阵列上

解释如何使用平面波以激励天线。在这种情况下，天线可以被认为是作为接收天线。接收天线可以被视为任何金属对象散射的入射电磁场。作为天线的表面上散射的电流出现的结果。反过来当前创建一个相应的电场。这产生跨越进料的电压差。该电压构成了接收的信号。[1]

读一个MSI行星天线文件（.MSI或.PLN）。您可以使用msiread函数读取MSI文件，然后使用polarpattern功能可视化的数据。你也可以写使用msiwrite功能将数据回MSI星球格式。

从可视化用户数据的辐射图案和矢量场。要绘制3D现场数据，使用patternCustom功能。该功能还允许用户切片数据来看看吧。为了形象化只是2D极地数据使用polarpattern功能。该polarpattern功能允许您与数据进行交互以及执行天线特定测量。用户也可以使用该函数fieldsCustom绘制在空间中的点处的矢量场。

全激发阵列的远场辐射图案可以从每个元件的各个嵌入图案的叠加来重新创建。在阵列理论状态下的图案乘法定理，一个阵列的远场辐射图案是个体元件图案的产品和阵列因子。在相互耦合的情况下，各个要素图案是不相同的，并因此从图案乘法的结果无效。然而，通过计算每个元素的嵌入图案，并使用叠加，就可以显示等效于在全激发的阵列图形。

分析以不同的网格分辨率/尺寸和在操作的单一频率的单极的阻抗的行为。单极的电阻和电抗绘制并与理论结果进行了比较。一个相对收敛的曲线，建立了阻抗。

分析以不同的网格分辨率/尺寸和在操作的单一频率的中心馈电偶极天线的阻抗的行为。偶极子的电阻和电抗与理论结果进行比较。一个相对收敛的曲线，建立了阻抗。

比较在天线工具箱与实测结果分析™单极的阻抗。对应的天线，制作和在杜克大学中心超材料和等离子体激元的集成（CMIP），测量值。单极设计用于2.5GHz的的操作频率。

比较发表在[1]的结果为两臂等角螺旋天线上foamclad背衬（εr≈1），在使用相同尺寸的螺旋天线的工具箱模型获得的那些。螺旋天线属于类频率无关的天线。从理论上讲，当制造无穷大是这样的天线可以拥有无​​限的带宽。在现实中，一个有限馈送区域必须建立和螺旋天线的外部范围必须被截断。

比较发表在[1]的结果用于使用所述螺旋天线的工具箱模型获得的那些阿基米德螺线天线。双臂阿基米德螺旋天线（R = Rφ）可被视为偶极，臂这些都被包裹成阿基米德螺线的形状。这个想法来自埃德温·特纳来到身边1954年。

研究螺旋天线设计为在[2]关于所实现的方向性。螺旋天线在1947 [1]进行了介绍。自那时以来，它们已被广泛用于某些应用，例如移动和卫星通信。螺旋天线在操作的轴向模式时螺旋的圆周相当于工作波长发生常用。在此模式中，螺旋天线具有沿其轴线的最大方向性并辐射圆偏振波。

设计一个电阻源和容性负载在一个小单极的形式之间的双调谐L形截面匹配网络。的L形截面由两个电感器。网络实现共轭匹配，并保证在单一频率下的最大功率传输。这个例子需要以下产品：

计算和比较发射和接收的一个基本的半波长偶极天线阵列的歧管。阵列歧管天线阵列的基本特性，无论是在发射和接收的配置。发射和接收歧管是理论上相同，由于互易定理。这个例子证实了这一平等从而提供由天线工具箱™进行计算的一个重要验证。

全激发阵列的远场辐射图案可以从每个元件的各个嵌入图案的叠加来重新创建。在阵列理论状态下的图案乘法定理，一个阵列的远场辐射图案是个体元件图案的产品和阵列因子。在相互耦合的情况下，各个要素图案是不相同的，并因此从图案乘法的结果无效。然而，通过计算每个元素的嵌入图案，并使用叠加，就可以显示等效于在全激发的阵列图形。

雷达横截面基准例子。