将使用基本偶极子和环形天线，并分析空间中每个辐射器在单一频率下的波阻抗行为。天线周围的空间区域有多种定义方法。最简洁的描述是使用2- 3区域模型。2区域模型的一个变体使用近场和远场的术语来识别占主导地位的特定场机制。3区域模型将近场分割成一个过渡区，其中弱辐射机制起作用。描述这些区域的其他术语包括:准静态场、反应场、非辐射场、菲涅耳区、感应区等。从数学上确定这些区域提出了进一步的挑战，从不同来源的不同定义可以观察到[1]。无论是天线工程师还是电磁兼容性工程师，了解天线周围的区域都是非常重要的。天线工程师可能想要进行近场测量，然后计算远场模式。对于EMC工程师来说，在设计具有特定阻抗的屏蔽以防止干扰时，需要了解波阻抗。

在天线工具箱中创建和分析天线阵列™, 重点介绍了波束扫描、副瓣电平、互耦、单元模式和光栅瓣等概念，并对一个由半波长偶极子组成的9单元线性阵列进行了分析

说明如何使用平面波激励天线。在这种情况下，天线可被视为接收天线。接收天线可被视为散射入射电磁场的任何金属物体。散射后，电流出现在天线表面。电流反过来产生相应的e电场。这会在馈线上产生电压差。该电压构成接收信号。[1]

读取MSI Planet天线文件（.MSI或.PLN）。您可以使用msiread函数读取MSI文件，并使用polarpattern函数可视化数据。您还可以使用MSIRite函数将数据写入MSI Planet格式。

从用户数据中可视化辐射模式和矢量场。若要绘制三维场数据，请使用pattern Custom功能。此功能还允许用户切片数据并查看数据。若要仅可视化二维极性数据，请使用polarpattern功能。polarpattern功能允许您与数据交互以及执行天线特定mea当然。用户还可以使用fieldsCustom函数在空间中的某一点绘制向量场。

全激励阵列的远场辐射方向图可以通过每个单元的单个嵌入方向图的叠加来重建。阵列理论中的方向图乘法定理表明，阵列的远场辐射方向图是单个元素方向图和阵列因子的乘积。在存在相互耦合的情况下，各个元素模式不相同，因此模式乘法的结果无效。然而，通过计算每个元素的嵌入方向图并使用叠加，我们可以显示在全激励下与阵列方向图的等效性。

分析单极子在不同的网格分辨率/大小和单一的操作频率下的阻抗行为。绘制了磁单极子的电阻和电抗，并与理论结果进行了比较。建立了阻抗的相对收敛曲线。

分析了中心馈电偶极子天线在不同网格分辨率/尺寸和单一工作频率下的阻抗特性，将偶极子的电阻和电抗与理论结果进行了比较，建立了阻抗的相对收敛曲线。

比较天线工具箱中分析的单极子阻抗™ 根据测量结果，在杜克大学超材料与集成等离子体激元中心（CMIP）制造并测量了相应的天线。单极子的设计工作频率为2.5 GHz。

将[1]中关于泡沫包层背垫的双臂等角螺旋天线(ϵr≈1)的结果与使用相同尺寸螺旋天线工具箱模型得到的结果进行比较。螺旋天线属于频率无关天线。从理论上讲，当天线变得无穷大时，可以拥有无穷大的带宽。在实际中，必须建立一个有限的馈电区域，并且必须截断螺旋天线的外缘。

将[1]中关于阿基米德螺旋天线的结果与使用螺旋天线工具箱模型得到的结果进行了比较。双臂阿基米德螺旋天线(r = r ϕ)可视为偶极子，其臂被缠绕成阿基米德螺旋的形状。这个想法是1954年左右埃德温·特纳提出的。

研究了在[2]中设计的螺旋天线的方向性。螺旋形天线于1947年推出[1]。从那时起，它们已被广泛应用于某些应用，如移动和卫星通信。螺旋天线通常用于轴向工作模式，当螺旋的周长与工作波长相当时发生。在这种模式下，螺旋天线沿其轴线具有最大方向性并辐射圆极化波。

以小单极子的形式在电阻源和电容负载之间设计一个双调谐L段匹配网络。L型截面由两个电感器组成。该网络实现共轭匹配，并保证在单一频率下实现最大功率传输。此示例需要以下产品：

计算和比较基本半波长偶极子天线阵的发射和接收流形。阵列流形是天线阵列的基本特性，无论是在发射还是接收配置中。根据互易定理，发射和接收流形在理论上是相同的。这个例子验证了这个等式，从而提供了由Antenna Toolbox™执行的计算的重要验证。

全激励阵列的远场辐射方向图可以通过每个单元的单个嵌入方向图的叠加来重建。阵列理论中的方向图乘法定理表明，阵列的远场辐射方向图是单个元素方向图和阵列因子的乘积。在存在相互耦合的情况下，各个元素模式不相同，因此模式乘法的结果无效。然而，通过计算每个元素的嵌入方向图并使用叠加，我们可以显示在全激励下与阵列方向图的等效性。

雷达截面基准测试实例。